Effects of Muon Magnetic Field on Proton Radius 二松学舎大 岩崎 愛一 hep-ph/1408.2413 Feb. 2014 陽子半径問題 proton radius puzzle 電子散乱 水素原子のスペクトル 陽子半径 rc ところが CODATA 2010 rc 0.88 fm d arXiv:1203.5425v1 3 x r c r , c =電荷分布 2 2 Muon 水素原子のスペクトル Pohl R, Antognini , et al., Nature 466:213 大きな不一致 rc 0.84 fm (2010). Antognini A, et al., Science 339:417 (2013). PSI (Paul Scherrer Institute ) 陽子半径問題 electron P' P Q Q 電子散乱 proton P 2 dG ( Q ) 2 2 E rp 6 , G ( Q ) Sachs electric form factor E 2 dQ |Q 2 0 Q GE (Q ) 1 2 点電荷 transferred momentum P' | J 0 | P 2 M pGE (Q 2 ); Q (Q0 0,0,0, Q) V point / r in Brait frame 点電荷ポテンシャル V V ( r ) Vpoint ( r ) 4 からのずれ d 3q GE ( q2 ) 1 (2 )3 q2 exp( iqr ) 2 2 q rp 2 3 2 2 ( r )rp , when GE ( q ) 1 3 6 as q2 0 電子散乱 水素原子スペクトラム codata R. Pohl, et.al. Ann.Rev.Nucl.Part.Sci. 63 (2013) 陽子半径問題 水素原子のスペクトル ( 1S1/2 − 2S1/2; 2466061413187.080(34)kHz ) Dirac eigenvalue 2me Relativistic recoil 5me (me M p ) Electron self energy 5me Vacuum polarization 5me Two-photon corrections 6me Three-photon corrections 7me Finite nuclear size 4me (me2rp2 ) 、、、 1kHz 4.1 1012 eV 理論値と実験値 の比較 rp 0.88 fm 水素原子スペクトラムを用いた陽子半径 muonic hydrogen R. Pohl, et.al. Ann.Rev.Nucl.Part.Sci. 63 (2013) 陽子半径問題 水素原子のスペクトルの解析 Rydberg constant R and proton radius rp 2me R 10 973 731.568 m-1 4 rp 0.875 fm ~ 0.879 fm ( 0.88 fm ) CODATA 2010 arXiv:1203.5425v1 陽子半径問題 Muon 水素原子のスペクトル muon proton F S p L m Sm 陽子のspin + muonの(軌道角運動量+muon spin) (2 P3F/ 22 2S1F/ 21 )obs (2 P3F/ 22 2S1F/ 21 )th 0.31meV 実験値 理論値 muon の(軌道角運動量+ spin) ( rp 0.88 fm ) (2 P3F/ 22 2S1F/ 21 )obs (2 P3F/ 22 2S1F/ 21 )th 0 ( rp 0.84 fm ) 不一致!! 陽子半径問題 laser muon Muon 水素原子 performed at PSI Excited states hydrogen gas H2 2P laser muonic hydrogen 2S 1S 陽子半径問題の解決 Muon 磁場の影響で、陽子質量変化 陽子質量はカイラル凝縮 q q で決まる (陽子中の値) (真空値) カイラル凝縮は磁場依存 q q B q q B0 q q 磁気能率による内部磁場 B p 真空中 q q B 0 陽子中 B Bp B ; Bp B B muon磁場 q q B 陽子半径問題の解決 Ioffe’s formula; Ioffe, Nucl. Phys. B (1981) 4 2 q q B Mp 2QCD chiral perturbation , lattice gauge; Shushpanov and Smilga, Phys. Lett. B (1997) 2 (eB) 2 q q B q q B 0 (1 ) when eB m 96 2 F2m2 Bp と B proton spin 陽子の内部磁場 muon磁場 muon magnetic moment e 陽子が作る磁場 g S Bp 2 Bp S p B Bp B 2m e l 1 3( r )r 2 3 B ( ) ( r ) ( muonが作る磁場 ) 3 3 2 2m 4 r 4 r r 3 陽子半径問題の解決 muon磁場による陽子質量変化 M p M p ( B p B ) M p ( B p ) M p Mp eB p eB 48 2 F2m2 q q B p B q q B p q q Bp M p 938MeV , m 106 MeV 状態関数による期待値 m 140 MeV , e2 4 1 137 eBp eB eB p F 1 M p M p 0 . 39 meV ( 2 S 1/ 2 ) 2 2 2 2 48 F m F eB p 0.068 2 meV (2 P3F/ 22 ) F 陽子半径問題の解決 陽子質量変化を取り入れた結果 F 2 3/ 2 (2 P F 1 1 / 2 obs 2S ) F 2 3/ 2 (2 P F 1 1 / 2 th 2S ) 0.31meV 0.46 ( rp 0.88 fm ) 陽子の磁気能率 Bp 半径 rp eB (103 MeV )2 2 F meV 0.46 0.04 0.184 Bp ? 電流 I eB p p ( g pe 4M p ; g p 5.6) による内部磁場 I Bp , p rp2 I 2rp p g pe 2 ( 29 MeV ) 2 rp3 8 rp3 M p pion decay constant F 90MeV eB p 2 F 0.04 muon wave function Two photon exchange (2S ) muon (2S ) Contribution of the two photon exchange is of the order of 5 M p 4m3 M p eB p 288 m m F 2 2 2 7 4m3 M p F 1 1/ 2 (2 S eB p 11520 m m F 2 2 2 ( (2S ))2 3 ) F 2 3/ 2 (2 P proton ) 5 m eB p m M p m M p g p e2 8 r M p 3 p ; reduced mass Effects of two photon exchange are believed to be small in the region of Q0 . ???. 陽子半径問題の解決 問題点 質量の q q B 依存性 ? 4 2 q q B Mp 2QCD あるいは? M p cont . ( q q B )1/ 3 q q B の磁場依存性 ? 2 (eB) 2 q q B q q B 0 (1 ) when eB m 96 2 F2m2 陽子の内部磁場 ? p g pe 2 Bp ( 29 MeV ) 2 rp3 8 rp3 M p この数値は正しい? 磁気能率からの単純な評価? 結論 いくつかの数値的曖昧さはあるが、それらは 格子ゲージ理論できちんと評価可能 曖昧さを考慮すると、陽子半径問題に対する 解決策になると思われる。 F 2 3/ 2 (2 P F 1 1 / 2 obs 2S ) F 2 3/ 2 (2 P F 1 1 / 2 th 2S ) 0.31meV 0.46 with rp 0.88 fm eB p 2 F meV 0.184meV electron 磁場による陽子質量変化 M p 4me3 M p eB p 288 m me F 2 2 2 7 4me3 M p F 1 1/ 2 (2S eB p 11520 m me F 2 2 2 ) 1.2 10 F 2 3/ 2 (2 P 5 ) 2.2 10 eB p meV 2 F 6 eB p 2 F meV me me M p me M p
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